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3. 研究成果
3.4 光子・光子コライダーとして
3.4.1 光子の構造関数
光子の内部構造の測定は、図36に示すような2光子衝突によるハドロン生成反応：
＋−→ ＋− hadrons、において、電子または陽電子どちらか一方が大角度に散乱された場合に、大きな virtuality 
2を持った仮想粒子（
＊）をプローブとして、実光子に近い他方の光子（）の内部構造を探るというかたちで行うことができる。そのためこの反応は、深非弾性電子・光子散乱（→
）とも呼ばれる。深非弾性電子・核子散乱で核子の内部構造を調べたのと同じ原理を用いて、この反応により、光子中のクォーク（及びグルーオン）分布（あわせてパートン分布と呼ぶ）を研究することができる。この反応の微分断面積を測定することにより、光子の構造関数
(
, 2) が測定できる。 (, 2) は、おもに、光子中のクォークの分布（が、光子中のクォークの持っている運動量の比率を表す）を反映していると考えて良い。
トリスタンにおける
の測定結果を図37、図38に示す。広い2の領域(5.1Gev2＜2＜390Gev2) にわたった測定により、2 が増加するに従って の値が増加していく傾向が明瞭である。また、QCDにもとづく理論の予想（図中の曲線）と一部を除いてよく一致している。光子中のグルーオンの効果は 、 が 0.1 より小さい領域で重要であると予想されており、その効果はこのデータからは見えない。エネルギー的には 〜0.01近くまでトリスタンで観測可能であり、現在そのための解析が進行中である。
図39、図40は、
→ 散乱で観測されたきれいな１ ジェットおよび 2 ジェット事象それぞれの一例である。このようなジェット事象の観測は、反応がハードな散乱によって起っていることの明らかな証拠である。
Figure 36: 深非弾性電子・光子散乱によるハドロン生成反応
）の
